「新・物理入門」輪読会 - 1081859552

1：приезд(☆4)@携帯：2004/04/13(火) 21:32: では、ここで。
187：Reuleaux@生活改善中 （..TXgess）：2004/08/19(木) 03:04: クォーク間の四種類の力で説明するのが～
だった。
188：ク：2004/08/26(木) 10:35: 今は直交座標平面上で考えてるのかな。
もし極座標平面上で運動を記述したいのなら座標は（ｒ，θ）だけど
そのときの運動方程式はどうなるかわかりますか？
189：Reuleaux@元WRITTEN （..TXgess）：2004/08/26(木) 12:41: 運動方程式ベクトル方程式だから座標系に関わらず成立します。具体的には
成分をrとθで表して書き直せばいいでしょう。
190：ク：2004/08/26(木) 15:26: ん・・私が想定してたのとは違う回答が。
もちろん>>189さんは間違ってないんだけど
もう少し座標変換に関する一般的な考察をしてほしいと思ったのです。
別にしてくれなくてもいいけどｗｗ
191：Reuleaux@元WRITTEN （..TXgess）：2004/08/26(木) 17:50: 一般の座標系を考える場合はハミルトンさんとラグランジェさんにご登場頂くことになります。
ちょっとスレ違いだと思われるので述べませんが
最小作用の原理(hamilton's principle of least action)と
ラグランジェの運動方程式(lagrange's equation of motion)でお調べいただくか、
ファインマン物理学第三巻の補章をご覧あれ。
192：Святослав(☆8) （DTxrDxh6）：2004/10/08(金) 13:19: >>184
＞mv_2-mv_1=∫[t_1,t_2]Fdtが得られます。
＞これの物理的な意味は「運動変化の原因として力積が加えられた結果、運動量が変化する」という因果関係を意味します。
何で？
193：Святослав(☆8) （DTxrDxh6）：2004/10/08(金) 13:20: ○仕事と位置エネルギー変化(1次元の場合)
前小節では運動方程式を時間で積分して
mv_2-mv_1=∫[t_1,t_2]Fdt(>>184)
を得ましたが,今度は空間で積分してみましょう.
3次元では難しいのでさしあたっては1次元で.
運動方程式
m･(dv/dt)=F
の両辺をx=x_1からx=x_2まで積分すると
∫[x_1,x_2]m･(dv/dt)dx=∫[x_1,x_2]Fdx
が得られます.この式の右辺を力Fがした仕事というそうです.
左辺の積分を実行してみます.
∫[x_1,x_2]m･(dv/dt)dx
=∫[t_1,t_2]m･(dv/dt)(dx/dt)dt
=∫[t_1,t_2]m･(dv/dt)vdt
=∫[t_1,t_2](mv^2/2)'dt
=mv_2^2/2-mv_1^2/2.
ここに出てくる量mv^2/2を運動エネルギーというそうです.
この計算結果より
mv_2^2/2-mv_1^2/2=∫[x_1,x_2]Fdx…☆
が得られます.
194：Святослав(☆8) （DTxrDxh6）：2004/10/08(金) 13:20: テキストによると,式☆から
「仕事とは運動エネルギーを生み出しうる能力のこと」がわかり
式☆は
「仕事が加えられたとき結果として運動エネルギーが変化する」
という因果関係を示してるそうなんですが,
僕には左辺と右辺から因果関係は読み取れません.
誰か教えて下さい.
力Fが一定なら☆は
mv_2^2/2-mv_1^2/2=F(x_2-x_1)
と簡単になります.
195：名無し研究員さん：2004/10/10(日) 01:15: >>194
因果関係の意味は？
196：Святослав(☆8) （DTxrDxh6）：2004/10/10(日) 08:23: >>195
原因と結果がある関係
197：我疑う故に存在する我：2004/12/06(月) 20:32: 原因だけで結果は生じない。
198：（DTxrDxh6）：2005/01/02(日) 03:33: あけましておめでとうございます。ここも随分ご無沙汰をしてしまいました。

式☆は「運動エネルギーのある変化は、ある仕事の量と等価であると考えられる｣
とは読み取れそうですが,
「仕事が与えられた結果運動エネルギーが変化する｣のか
「運動エネルギーの変化が仕事をもたらすのか｣分かりません。
この疑問が起こる理由は「仕事」とか「運動エネルギー」の意味がよく分かってない
からだと思われます。
テキストを読んでも、運動方程式を積分してみて、得られた結果
左辺に出て来る量を運動エネルギーの差(変化)と呼ぶことにし,
右辺を力Fがした仕事と呼ぶことにするとしか書いてない。
199：（DTxrDxh6）：2005/01/02(日) 03:34: ちょっと著者の言いたいことを想像してみます。

机の上においてある荷物を私が引きずるっていう作業を想像してみます。
簡単のために荷物(とその質量を)mとし, 引っ張る方向は一定の向きであるとします。
さてmを地点x_1からx_2まで引っ張りました。
このときmがx_iにあったときのmの速さをv_iとし,
mを引っ張る方向のみの運動方程式をたて, それを経路xで積分して
式☆をつくります。
こうしてできた式☆の右辺を(私がmに与え続けた力がした)仕事
と呼ぶのは自然な気はします。
そして、そのときその仕事によって運動エネルギーはmv_1^2/2から
mｖ_2/2に変化したといってもよさげな気もします。
mがx_1にあるときにもってた潜在的な仕事遂行能力がmv_1^2/2で
mがx_2にあるときにもってた潜在的な仕事遂行能力がmv_2^2/2であるということでしょう。

この理解でよいのでしょうか。単語の語感から事態を想像してでっち上げた理解です。
運動方程式を経路で積分して☆を得、左辺と右辺にでてくる量をそれぞれ
運動エネルギー(の差), (力Fがした)仕事と名づけるって話と上の私のたとえ話の違いは
mにFを与えた「私｣の存在のあるなしですが, >>193の話は私のたとえ話から
力Fを与える何者かの存在を捨象したようなものだと理解してよいのでしょうか。
200：（DTxrDxh6）：2005/01/06(木) 02:34: ○重力の位置エネルギー
鉛直上向きに質量mの物体を投げ上げることを考えます.
上向きを正とすると,mにかかる力は-mg.
よって運動方程式は
m･(dv/dt)=-mg…★
地上y=y_0から上向きに初速v_0で投げられた物体が
高さyでv_yの速度を持つとします.
このとき★の両辺をy_0からyまで積分すると
(mv^2/2)-(mv_0^2/2)=-mg(y-y_0)
即ち
(mv^2/2)+mgy=(mv_0^2/2)+mgy_0…★★
を得ます.
★★でyをmの最高到達点とし,地上y_0から到達点yまでの距離
y-y_0=hすると
mv_0^2/2=mgh…★★★
となります.
201：（DTxrDxh6）：2005/01/06(木) 02:35: これは運動エネルギーmv_0^2/2が重力に抗してmをv_0^2/2gの高さまで
もちあげる能力を持っていることを示しています.
mを上に持ち上げるためにはmgの力が必要で, 地表から高さhまで
持ち上げるためにはmghの仕事が必要ですが,
mv_0^2/2の運動エネルギーをもつことがmghの仕事をする能力をもつことに
等しいということも表しています.

高さhから初速0で落下したmが地表でv_0の速さを得たときも
式★★★が成り立ちますが, これは, 高さhにあるmが地上へ落下することによって
mgh=mg(y-y_0)に等しい運動エネルギーを生み出す能力を潜在的にもっていることを
示しています.この仕事をする能力を一般にエネルギーといいますが,
いまの場合は, 潜在的に持っている能力なのでポテンシャルエネルギーなどと
呼んでいます.

高さyにあるmは高さy_0にあるmよりmg(y-y_0)だけ余計に
ポテンシャルエネルギーをもっているなどといいます.
式★★は運動エネルギーとポテンシャルエネルギーが一定であること(エネルギー保存則)を,
式★★★は運動エネルギーとポテンシャルエネルギーの互換性を示しています.
202：名無し研究員さん：2005/01/06(木) 02:44: >199
その考え方でよいと思います。数学でも出てくるでしょそういうの。
203：（DTxrDxh6）：2005/01/09(日) 06:24: >>202
ドモ。だんだんなじんでくると思いたいです。

<例題2-6>　xy直交座標平面において,x軸を床とする.
質量mの粒子が,速さv,入射角θで第4象限から原点に単位時間当たりn個の割合で
あたり,速さv',反射角θ'で跳ね返る.床の受ける平均の力の大きさを求めよ.
重力は無視できるとする.

解答.　1つのmの床(原点)に当たる前と当たった後の運動量の変化をp↑とすると
これはmが受ける力積に等しい.したがって床が単位時間あたりに受ける力積
-np↑は床の受ける平均の力である.その大きさは
|-np↑|=|-n{m(v'sinθ',v'cosθ')-m(v sinθ,-v cosθ)}|
=nm√((v'sinθ'-v sinθ)^2+(v'cosθ'+v cosθ)^2)
=nm√(v'^2+v^2+2vv'cos(θ+θ')).
204：（DTxrDxh6）：2005/01/09(日) 06:25: <例題2-7>　時刻0で静止していた質点mがx軸上を時刻tでAtなる力を受けて動き出した.
力積と運動量変化の関係から時刻tでの速度と位置を求め,それが仕事と運動エネルギーの
変化の関係を満たすことを示せ.

解答.　ma=Atの両辺を0からtまでtで積分するとmv=At^2/2.
よって時刻tでの速度はv=At^2/2m.位置はx=At^3/6m.
したがってAt=A(6mx/A)^(1/3)=(6mA^2x)^(1/3).
よってこの間この力がした仕事は
∫[0,x](6mA^2x)^(1/3)dx=(3/4)(6mA^2x^4)^(1/3)=(81mA^2x^4/32)^(1/3).
一方,
mv^2/2=m(A^2t^4/4m^2)/2=A^2t^4/8m=A^2(6mx/A)(6mx/A)^(1/3)/8m
=(3Ax/4)(6mx/A)^(1/3)=(81mA^2x^4/32)^(1/3)と
たしかに運動エネルギーの変化に一致する.
205：（DTxrDxh6）：2005/01/09(日) 06:25: <例題2-8>　重力場(重力が働く場所くらいに解釈しておこう.今は.)における
放物運動においてもエネルギー保存則が成り立つことを示せ.

解答.　質点mが水平面に対して角度θの向きに初速v_0で投げ上げられたとする.
運動方程式はma_x=0,ma_y=-mgなので
a_x=0,a_y=-g.v_x(0)=v_0cosθ,v_y(0)=v_0sinθより
v_x=v_0tcosθ,v_y=v_0sinθ-gt.
これらより
m|v↑|^2/2=m(v_x^2+v_y^2)/2=m(v_0^2-2gtv_0sinθ+g^2t^2)/2…★.
y(0)=0より
y=v_0tsinθ-gt^2/2.
したがって
mgy=mgv_0tsinθ-mg^2t^2/2…★★.
★と★★より
m|v↑|^2/2+mgy=mv_0^2/2.
206：割り込み失礼します：2005/01/22(土) 16:48: >>194
以前、式(2-9) の右辺を原因、左辺を結果と解釈しました。
式(2-22)の右辺は、式(2-9)の右辺を積分することによって表現の仕方を変えたもの。
式(2-22)の左辺は、式(2-9)の左辺を積分することによって表現の仕方を変えたもの。
表現の仕方を変えただけなのだから、式(2-22)も、右辺を原因、左辺を結果と解釈するのは
特に不思議なことでもないと思うのですが？
207：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/06(日) 03:48:46: >>206
(1)　ma=Fを, mにFなる力を与えれば, aなる加速度が生じると解釈するなら
まず最初に左辺のmに右辺のFを作用させるのが原因で
その結果左辺のmが左辺にあるaを得る
というわけですから、単純に、右辺が原因、左辺が結果と
いっていいのかどうか。。。
(2)　(1)の疑問を保留にしたとして、原因を積分しても原因、結果を積分しても結果
といえるのかどうか。。。
(3)　(2)の疑問を保留にしたとして、右辺、左辺とも時刻の関数ですが
これを経路で積分したとしても、原因を積分しても原因、結果を積分しても結果
といっていいのかどうか。。。
208：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/06(日) 03:49:20: ２－６　単振動
○単振動の方程式
ばねを水平におきます。一方の端を壁に固定し,もう一方の端に錘をつけます.
錘の質量はmとします.このとき錘を引っぱったり,押し込んだりすると,錘は元の位置に
戻ろうとします.そのときの力Fは,引っ張ったり押し込んだりした距離に比例する(ってテキスト
には書いてあるけど,実験の結果,そのような事実が観察されたんかなー).
これをフックの法則というそうです.
引っ張る方向を正とし,錘の位置をxとすると,正なる比例定数kを用いて
F=-kx
なる式がxの正負に関わらず成り立つそうです.
F=-kx
から
m･(dv/dt)=-kx,あるいはm･(d^2x/dt^2)=-kxなる運動方程式が導けます.
これらを単振動の方程式と呼びます.
209：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/06(日) 03:49:40: ○エネルギー保存則の1つの導き方
この運動において,時刻tでの位置をx_t,速度をv_tとすると
∫[x_0,x_t](-kx)dx=kx_0^2/2-kx_t^2であるので>>193の☆式は
mv_t^2/2-mv_0^2/2=kx_0^2/2-kx_t^2
即ち
mv_t^2/2+kx_t^2=mv_0^2/2+kx_0^2/2…☆
となります.
これは運動エネルギーmv^2/2とkx^2/2なる量の和が一定の値であることを示していますが,
この運動には,ばねと錘しか登場しませんのでkx^2/2のことを,ばねの弾性エネルギーと
呼ぶことにします.
すると☆は運動エネルギーとばねの弾性エネルギーの和は保存されるという
エネルギー保存則を表すことになります.
210：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/10(木) 03:20:53: ○ばねの弾性エネルギーの意味
錘に外力Fを加え,自然長からゆっくり引き伸ばします.
ここでゆっくりといったのは,各瞬間で外力Fと錘にかかる力kxが
つりあってるとみなせるほどゆっくりということです.
即ちF=kx.
この外力Fが長さxまで錘を引く仕事Wは,
W=∫[0,x] kx dx=kx^2/2
となります.
この仕事の最中,運動エネルギーは全然変化しない(と解釈できるほど
ゆっくり外力を与えた)ので,仕事はすべてバネにエネルギーとして蓄えられた
と考えられます.
また時刻0で自然長からxの位置までゆっくりと引っ張られた錘を手放し,
自然長の長さのところでの,錘の速さがvであったとすると>>209の☆式から
kx^2/2=mv^2/2
となるが,錘は,錘がx引っ張られたとき,kx^2/2と同量の運動エネルギーを,
生み出す能力をもっていることになると解釈することもできます.
211：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/10(木) 03:21:18: ○エネルギー保存則の別の導き方
>>193の☆式は運動方程式をxで積分することで得られましたが,
xで積分することは,結果的にdx/dtを掛けてからtで積分することと
同じでした.運動方程式m･(dv/dt)=-kxの両辺にv=dx/dtを掛けてみましょう.
すると
mv･(dv/dt)=-kx･(dx/dt)⇔(m/2)･dv^2/dt=-(k/2)･dx^2/dt⇔d/dt(mv^2/2+kx^2/2)=0
となり
mv^2/2+kx^2/2は定数となります.この定数をEとおいた
mv^2/2+kx^2/2=E
を単振動のエネルギー保存則というそうです.
時刻0のときのxとvが決まればEは決まり>>209の☆式と同じ式になります.
212：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/20(日) 00:45:13: ○振動範囲と振幅
前小節で出てきたmv^2/2+kx^2/2=Eは
v^2/(√(2E/m))^2+x^2/(√(2E/k))^2=1
と同値ですので(v,x)平面上の楕円の方程式と見ることが出来ます.
これは運動方程式m･(dv/dt)=-kxと同値ですので,
各時刻におけるvとxの関係が座標平面上の楕円上の点に表されます.
この運動において|x|≦√(2E/k)でありますが,この値を,この運動の振幅というそうです.
○一般解を求める
v^2/(√(2E/m))^2+x^2/(√(2E/k))^2=1
をxについて解くことを考えましょう.
実数φを用いて,
v/√(2E/m)=cosφ,x/A=sinφ,A=√(2E)/kとおけるので
v=A√(k/m)cosφ,x=Asinφ.
dv/dt=xより
x=-A√(k/m)(dφ/dt)sinφ.
したがって
dφ/dt=√(m/k).
m,kは時刻に関して定数であるので
φ=√(m/k)t+δ
と,初期条件によって決まる定数δを用いて書けます.
213：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/20(日) 00:45:36: このφを用いれば
x=Asin(√(m/k)t+δ)
と書けます.
δ=δ'+π/2
とおき直せば
x=Acos(√(m/k)t+δ')
とも書けます.
いずれにしてもsin,cosとも周期2πの周期関数ですので
xは2π/√(m/k)を周期とする運動のはずです.
で,√(m/k)は,一周する間の振動回数を表していますので
角振動数と呼ぶに相応しい量でしょう.
角振動数はωとも書きます.
○一般解であることの意味
d^2/dt^2(sin√(m/k)t+δ)=d/dt(√(m/k)cos(√(m/k)t+δ))
=-(m/k)sin(√(m/k)t+δ)
であるからx=sin(√(m/k)t+δ)もx=Asin(√(m/k)t)も
m(d^2x/dt^2)=-kx
の解にはなっていますが,時刻0におけるxやvの値が特殊なときにしか
実際の運動を現しえません.
x(0),v(0)が決まればAとδが一意に決まるという意味で
x=Asin(√(m/k)t+δ)
を一般解というわけです.
214：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/24(木) 05:05:09: >>212-213
重大で恥ずかしいミス。
>>212下から七行目から、正しくは

dx/dt=vより
v=A(dφ/dt)cosφ.
したがって
dφ/dt=√(k/m).

以下>>213の最後までm/kとなっているところは全部ｋ/m
の間違いです.すんません.
215：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/24(木) 05:10:27: ○初期条件から積分定数を決める
x=Asin(√(k/m)t+δ)
において
１.ばねを,x_0の長さまで,引っ張って手を離した瞬間を時刻0とすると,
t=0でx=x_0,v=0であり
v=A√(k/m)cos(√(k/m)t+δ)
であるので
x_0=Asinδ,0=A√(k/m)cosδ.
これらよりδ=π/2,A=x_0.
よってx=x_0sin(√(k/m)t+π/2).
２.ばねを自然長にしておき,時刻0において瞬間的に打撃を加え,速度v_0がその瞬間に生じたとすると
t=0でx=0,v=v_0であるので
0=Asinδ,v_0=A√(k/m)cosδ.
これらよりδ=0,A=v_0/√(k/m).
よってx=(v_0/√(k/m))sin√(k/m)t.
216：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/02/24(木) 05:10:52: ○一般解の別の表現
sin(√(k/m)t+δ)=sin√(k/m)tcosδ+cos√(k/m)tsinδ
より
x=Asin(√(k/m)t+δ)
は
x=Asin√(k/m)tcosδ+Acos√(k/m)tsinδ
と書き直せます.
Asinδ=a,Acosδ=bとおくと
x=a･cos√(k/m)t+b･sin√(k/m)t
です.
一般に初期条件t=0でx=x_0,t=t_0のときを考えるのはこの形が便利です.
v=-a√(k/m)sin√(k/m)t+b√(k/m)cos√(k/m)t
であるので
x_0=a,v_0=b√(k/m)
です.これによって
x=x_0･cos√(k/m)t+(v_0/√(k/m))sin√(k/m)t.
この場合,振幅は
A=√(a^2+b^2)=√((x_0)^2+m(v_0)^2/k),
全エネルギーは
E=kA^2/2=k(x_0)^2/2+m(v_0)^2/2.
217：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/03/17(木) 16:51:22: ○鉛直なばねの場合
上端を固定したばね係数kのばねの下端に, 質量mの錘をつけて垂直にたらす運動ことを考えます.
そのときのつりあいの位置を原点とし, 下向きを正としてy軸を取ります.
このときmの運動方程式は
m(dv/dt)=mg-ky.
両辺にvを掛けて
mv(dv/dt)=-k(y-mg/k)(dy/dt)
⇔m(d(v^2/2)/dt)=-k(d((y-mg/k)^2/2)/dt)
⇔(d/dt)(mv^2/2+k(y-mg/k)^2/2)=0.
よってmv^2/2+k(y-mg/k)^2/2=E(定数)
⇔mv^2/2E+k(y-mg/k)^2/2E=1.
218：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/03/17(木) 16:51:43: これより
√(m/2E)v=cosφ, √(k/2E)(y-mg/k)=sinφ
とおけるので
v=√(2E/m)cosφ, y=√(2E/k)sinφ+mg/k.
dy/dt=vより
v=(dφ/dt)√(2E/k)cosφ.
よって
dφ/dt=√(k/m)より
φ=√(k/m)t+δ(δは初期条件によって決まる定数).
以上より
y=√(2E/k)sin(√(k/m)t+δ)+mg/k.
このしきよりmの振動範囲は
mg/k-√(2E/k)≦y≦mg/k+√(2E/k)
だと分かります.
219：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/03/18(金) 08:37:45: >>217訂正。
つりあいの位置を原点とし→自然長の位置を原点とし
220：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/03/18(金) 08:55:35: ○エネルギー保存則
前小節でmの運動方程式
m(dv/dt)=mg-ky.
両辺にvを掛けて
mv(dv/dt)=-k(y-mg/k)(dy/dt)…★
が得られましたが, ここから
★⇔m(d(v^2/2)/dt)=-k(d(y^2/2)/dt)+mg(dy/dt)
⇔d/dt(mv^2/2+ky^2/2-mgy)=0
とも変形できますが, これよりエネルギー保存則
mv^2/2+ky^2/2-mgy=E(定数)…★★
を得ます.
左辺第一項が錘の運動エネルギー, 第二項がばねの弾性エネルギー,
第三項にでてくるmgyが重力の位置エネルギーとなっているわけです.
さらに
★★⇔mv^2/2+(k/2)(y^2-2mgy/k)=E
⇔mv^2/2+(k/2)(y-mg/k)^2=E+m^2g^2/2k
あるいは
mv^2/2+(k/2)(y-mg/k)^2=(k/2)(√(2(E+m^2g^2/2k)/k))^2
とも表現できます。ここで√(2(E+m^2g^2/2k)/k)は振幅です。
221：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/04/05(火) 17:22:05: <例題2-9>
長さlの紐の中心に質量mの錘をつけ, 紐を力Fで引っ張る。
紐の両端をA, Bとする直線ABの方向をx軸とする。z軸はx軸と直交してるとする.
z軸の方向に錘をちょっとだけ(aだけ)引っ張って、放して錘を振動させた。
紐の張力が常にFで, 重力の影響は受けないと仮定する。紐の質量も無視できるとする。
(1)　振動周期を求めよ。
(2)　錘の速さが最大になるときの位置と速さを求めよ。
222：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/04/05(火) 17:23:11: 解答
(1)　xz平面上の各点の位置を(a,b)の様にあらわすことにする.
即ちx座標がa,z座標がbである点の座標を(a,b)で表す.
P(0,z),A(l,0),B(-l,0)とおく.原点をO(0,0)とする.
錘がPにあるとき,錘に働く力の大きさはP(0,z)からA(l,0)に向けてF,
P(0,z)からB(-l,0)に向けてFである.
∠APO=∠BPO=θとおくと錘がPにあるときの,錘にかかる力のz成分は
-2Fcosθ=-2F*(PO/AP)=-2F*(z/√((l/2)^2+z^2))≒-(4F/l)*z.
よって,運動方程式は
m(d^2z/dt^2)=-(4F/l)*z⇔m(dv/dt)=-(4F/l)z.
両辺にvを乗じて
mv(dv/dt)=-(4F/l)z(dz/dt)⇔d/dt(mv^2/2+2Fz^2/l)=0.
よって
mv^2/2+2Fz^2/l=E(定数)⇔(m/2E)v^2+(2F/lE)z^2=1…☆.
これより実数φを使って
√(m/2E)v=cosφ,√(2F/lE)z=sinφ
と書ける.
dz/dt=vだから
√(2F/lE)v=(dφ/dt)cosφ
であることを用いれば,
√((2F/lE)*(2E/m))=dφ/dt⇔dφ/dt=2√(F/lm).
したがって
φ=2√(F/lm)t+δとなり振動周期は√(lm/F)πであることがわかる.
223：Мечислав(☆9) （DTxrDxh6）：2005/04/05(火) 17:23:30: (2)　☆式より|v|が最大となるのはz=0のときで
このときφはπの整数倍,即ち
錘が原点にあるとき速さは最大値|v|max=√(2E/m)をとる.
☆においてz=aのときv=0だからE=2Fa^2/l従って
|v|max=2a√(F/lm).
225：独習P ◆GdGJS69G5c：2006/03/21(火) 04:11:53: はじめまして、少し前にリンクたどって着ました。
新高３のものです。
質問があるので、良ければレスお願いします。

新物理入門を読み始めて、重心自体はわかるのですが、
重心運動や、重心速度、重心系というものをどう理解したらいいのかわかりません。
そもそも、それらが起こる場合がどういうときなのか、またどのようなイメージを持てばいいのかわかりません。
出来れば、それらを用いる事によって何がどのように便利になるのか教えてください。
226：あしぺた：2006/03/21(火) 15:09:25: ニュートン力学では座標系を自由にとっていいよね。

ニュートン力学の第１法則（だったかな）は、慣性座標系の存在の主張だよね。

F=ma　という第２法則は、慣性座標系で加速度をあらわしたときに成立する式だよね。
というか、万物に対してF=maがいえるような座標系を慣性座標系と呼ぼうってわけ。

非慣性座標系というのは、慣性座標系に対して加速度をもって移動するような座標系だね。
たとえば、かりに地球を平面とみなし、それが慣性座標系としよう。
地球上を一定の加速度をもって動く車からみた位置を座標で表すとしよう。
これは非慣性座標系だ。

何がどのように便利になるか、という質問だけど、場合によっては計算が便利になるよ。
しかし、慣性座標系が唯一の座標系なのではない、という点のほうが重要だよ。
227：臺地 ◆6rqpPuO9q2：2006/03/21(火) 15:28:58: >>225
独習Pさん、歓迎！どうぞよろしくです！

＞何がどのように便利になるのか
便利になるのは重心が等速度運動してるときだと思います。これだと慣性系から見てるので運動方程式は
そのままで運動を簡単に見ることができたりします。2物体がバネでつながって単振動ってのが
有名じゃないでしょうか。たとえば、

平面上で水平右向きにとったx軸の原点に質量mの小球、x=lの点に質量2mの小球がある。
2つの小球は自然長がl、バネ定数kのバネでつながれて静止している。
いま、時刻t=0のとき質量mの小球を速度v_0で動かし始める。このとき、
(1)2つの小球とバネからなる系の重心が等速直線運動することを示せ。
(2)この重心から見た2つの小球の運動方程式をそれぞれ求めよ。
(3)平面に固定した点から見た2つの小球の変位x1(t),x2(t)をそれぞれtの関数で表せ。

こんな状況の問題で有効です。
ひょっとしたら単振動未習かもしれませんが、単振動以外で重心を積極的に用いる問題は俺には記憶に
ないんで、とりあえず放置して先の分野に進んでもいいんじゃないでしょうか。
228：あしぺた：2006/03/21(火) 15:50:15: >>227 の

＞重心が等速運動してるとき　※

これは、「重心が(慣性座標系に対して)等速運動」のことだけど、

慣性座標系に対して等速運動する座標系は慣性座標系

だから、結局　※　のときの重心座標系は、慣性座標系だね。

うーん、重心座標系を使うばあいで、それが慣性座標系になるばあい（重心が加速度ノンゼロの運動をするばあい
＝系が外部から力を受けないばあい）
がほとんどだったかなあ。

ともかく、座標系のとりかたによって、現象をいろんな面から見ることができるよね。
独習Pさん。

いくつかの物体があって、それらどうしは相互作用してるが、それらは外部から力を受けないばあい、
そういうのを「外部から力を受けない系」という言い方をするんだけど、
そういう場合には、>>227にあるように、重心は、等速直線運動をする。

系を構成する物体の重さの総和がMで　外部からF(t)の力を受けている系　のばあい
系の重心は、F(t)/M　の加速度運動をする。
この場合には、重心座標系でみれば、外部からの力を考えなくていいから計算が楽だね。
229：あしぺた：2006/03/21(火) 15:53:24: ■重心座標系が慣性座標系になるばあい
いくつかの物体があって、それらどうしは相互作用してるが、それらは外部から力を受けないばあい、
そういうのを「外部から力を受けない系」という言い方をするんだけど、
そういう場合には、>>227にあるように、重心は、等速直線運動をする。

■そうとは限らないばあい
系を構成する物体の重さの総和がMで　外部からF(t)の力を受けている系　のばあい
系の重心は、F(t)/M　の加速度運動をする。
この場合には、重心座標系でみれば、外部からの力を考えなくていいから計算が楽だね。

このようにみると後者のばあいのほうが重心座標系をつかって計算が楽になる気がするんだけれども。
（このことはあまり重要なことではない）
230：独習P ◆GdGJS69G5c：2006/03/21(火) 17:11:32: >>226
慣性座標系というのが全ての中心座標というわけですね。
その慣性座標系から、ある特定の事例を簡単のため、非慣性座標系を用いる。
例の、車の質量=m、車の加速度=aとしたときに、慣性座標系での車にかかる力はF=ma
そして、車の座標を原点とした非慣性座標系で見ると、車にかかる力は0だけど、
車から見れば景色が、車とは逆方向に、|F|(=|ma|)かかっているということですね。
◆一番重要なのは、場合によって慣性座標系から簡単のために、他の座標系の取り方をする。

>>227
具体例ありがとうございます。イメージできました。
単振動はこの本で読みました。わかったつもりです。
用語説明としては、
重心運動～n個の物体が１つに合体しているとき、各物体がそれぞれ運動し、重心が動く
　　　　　このとき、重心の移動を重心運動と言う。
重心速度～重心運動しているときの、重心が移動する速度ベクトル。
重心系～重心を中心とした系。（～～～系は、～～～を中心とした系。）
このようなもんで理解ＯＫでしょうか？

>>228
等速運動は力の影響がないから、結局は静止状態のものを原点として見ていると同じ。
よって、慣性座標系で等速運動する物体を中心とみた座標系は、慣性座標系ということですね。
最後の３行は少しイメージ取りにくいですけど、なんとなくわかります。
例えば、単振動の場合に、原点を自然長で取った座標系と、その他の点で取った座標系の間には、計算などに雲泥の差があると。
（少し違うけど、こんな例えしか思いつきませんでした、結局は簡単のためにそうとると言うことですね。）
外部から力を受けている系を、重心を中心とした重心座標系をとると、外部から力を受けない系とすることが出来るというわけですね。（この場合の重心座標系は非慣性座標系）

ちょっと、ただ言い換えただけのような文ですけど、自分の理解があってるか示したつもりです･･･
間違ってるようなことがあれば、つついてください。
またよくわからないところがあれば、質問しに来ていいでしょうか。
(いくつかわからないことがまだあります･･･）
あと、ここにいる皆さんは全員大学生の方達ですか？
231：あしぺた：2006/03/21(火) 17:29:57: >>230
だいたいそんな感じだね。
『新物理入門』は、クリアだが易しくはない。
自分で例を考える力をつけると、物理がイメージできるようになるよ。
あと、力学は知ってると思うけど高校物理のすべての基本だから。
そしてニュートン力学の３つの法則は、高校の力学の基本だから。
だから、３つの法則は、基本中の基本だから(笑)
エネルギー保存則とかもろもろの法則が「３つの法則」が導かれる。
そのことが本書にはきちんと書かれているのがすばらしい。
だから、「３つの法則が基本なんだよ」という本書の隠れた(?)メッセージを
念頭に読むようにすればいいと思う(笑)

大学生が多いです。俺は大学生。つぎ４年。数学科。

だから数学の質問待ってるね　(笑)
232：あしぺた：2006/03/21(火) 17:30:45: 訂正　エネルギー保存則とかもろもろの法則が「３つの法則」から導かれる。
233：Мечислав(☆12)＠携帯 ◆QRDTxrDxh6：2006/03/21(火) 17:50:31: ＞独習Pさん
はじめまして。よおこそ。
東大生が数人、京大出身が一人、京大生が2人、阪大生が一人、国立医学部新一年生が一人、最近見なくなったけどあと東工大生、慶應医学部生といった人がいますね。受験生はいまいるのかな。
僕はだいぶまえに遅刻数学博士を満退。
234：独習P ◆GdGJS69G5c：2006/03/21(火) 18:15:52: >>231
ありがとうございます。
重心を使っていた所を読み返してみると、かなり見通しが良くなりました。
何度か読んで力学だけをまず会得したいと思います。
今は物理の方がわからないの多いと思いますが、やっぱ数学むずいんでかなりあると思います＾＾；

>>233
皆さん凄いですね。一応俺は東工大志望です。
英語が出来ないウンコなんで、英語が簡単らしい東工大目指してます。
あああ、もっと記憶力あればいいんですけど・・・
235：駅便所 ◆EhHbCq6J3.：2006/08/04(金) 23:30:28: こんばんはー
236：Мечислав(☆9) ◆QRDTxrDxh6：2007/06/19(火) 02:11:31: このスレの>>97位までを再読。